Sự thay đổi liên tục trong điện áp được áp dụng cho các điện cực trong hệ thống tách ("quét") tạo ra một mối quan hệ giữa dòng ion I+ và "số nguyên tử" tỷ lệ với tỷ lệ m/e và được biểu thị như sau: 

 (M_r = khối lượng mol tương đối, n_e = số lượng điện tích nguyên tố e)

Đây được gọi là phổ khối lượng, i_⁺ = i ⁺ (M). Do đó, phổ hiển thị các đỉnh i+ dưới dạng tỉ lệ, được vẽ so với số nguyên tử M dọc theo chiều xích. Một trong những khó khăn trong việc giải thích phổ khối lượng như vậy là do thực tế là một khối lượng giống nhau theo phương trình (4,2) có thể liên quan đến các ion khác nhau. Ví dụ điển hình, trong số nhiều ví dụ khác, là: Số nguyên tử M = 16 tương ứng với CH₄ ⁺ và O₂ ⁺⁺; M = 28 cho CO ⁺, N₂ ⁺ và C₂ H ⁺! Do đó, cần đặc biệt chú ý đến các điểm sau đây khi đánh giá quang phổ: 

1) Trong trường hợp các đồng vị, chúng ta đang đối phó với các số lượng positron khác nhau trong hạt nhân (khối lượng) của ion ở các số điện tích hạt nhân giống nhau (loại khí). Một số giá trị cho tần số đồng vị tương đối được biên soạn trong Bảng 4,2.  

2) Tùy thuộc vào năng lượng của các electron tác động (bằng chênh lệch điện thế, catôt - anốt), các ion có thể được ion hóa một lần hoặc nhiều lần. Ví dụ, người ta tìm thấy A_r ⁺ ở khối lượng 40, A_r ⁺⁺ ở khối lượng 20 và A_r ⁺⁺⁺ ở khối lượng 13,3. Tuy nhiên, ở khối lượng 20, người ta cũng sẽ tìm thấy neon, Ne ⁺. Có các mức năng lượng ngưỡng cho các electron tác động cho tất cả các trạng thái ion hóa cho mọi loại khí, tức là, mỗi loại ion chỉ có thể được hình thành trên ngưỡng năng lượng liên quan. Điều này được minh họa cho A_r trong Hình 4,13.

3) Ion hóa cụ thể của các loại khí khác nhau S _gas, đây là số lượng ion được hình thành, mỗi cm và mbar, do va chạm với các electron; điều này sẽ khác nhau giữa các loại khí khác nhau. Đối với hầu hết các khí, năng suất ion lớn nhất ở mức năng lượng điện tử từ khoảng 80 đến 110 eV; xem Hình 4,14. 
Trong thực tế, các tỷ lệ ion hóa khác nhau cho từng khí sẽ được tính đến bằng cách chuẩn hóa với nitơ; xác suất ion hóa tương đối (RIP) liên quan đến nitơ sẽ được chỉ ra (Bảng 4,3). 

4) Cuối cùng, các phân tử khí thường bị phân hủy thành các mảnh bằng cách ion hóa.  Các mẫu phân phối mảnh do đó được tạo ra là những gì được gọi là phổ đặc trưng (vân tay, mẫu nứt). Quan trọng: Trong các bảng, các mảnh riêng lẻ được chỉ định được chuẩn hóa theo đỉnh tối đa (theo % hoặc ‰ của đỉnh cao nhất) hoặc theo tổng số tất cả các đỉnh (xem ví dụ trong Bảng 4,4). 

Cả bản chất của các mảnh được tạo ra và khả năng ion hóa nhiều lần sẽ phụ thuộc vào hình học (số lượng ion khác nhau, tùy thuộc vào chiều dài của đường ion hóa) và năng lượng của các electron tác động (năng lượng ngưỡng cho một số loại ion nhất định). Các giá trị bảng luôn được tham chiếu đến một nguồn ion nhất định với mức năng lượng điện tử nhất định. Đó là lý do tại sao rất khó để so sánh kết quả thu được bằng cách sử dụng các thiết bị của các nhà sản xuất khác nhau. 

Thông thường áp suất một phần có thể xảy ra đối với một trong các khối liên quan sẽ được ước tính thông qua phân tích quan trọng của phổ. Do đó, sự hiện diện của không khí trong bình chân không (có thể chỉ ra rò rỉ) được biểu hiện bằng cách phát hiện một lượng O₂ ⁺ (với khối lượng 32) khoảng một phần tư tỷ lệ N₂ ⁺ với khối lượng 28. Mặt khác, nếu không phát hiện thấy oxy trong phổ, thì đỉnh ở số nguyên tử 28 sẽ chỉ ra cacbon monoxit. Trong phạm vi đỉnh tại số nguyên tử 28 phản ánh mảnh CO ⁺ của CO₂ (số nguyên tử 44), tỷ lệ này là 11 % của giá trị đo được cho số nguyên tử 44 (Bảng 4,5). Mặt khác, trong tất cả các trường hợp có nitơ, số nguyên tử 14 (N₂ ⁺⁺ ) sẽ luôn xuất hiện trong quang phổ ngoài số nguyên tử 28 (N₂ ⁺ ); trong trường hợp cacbon monoxit, mặt khác, sẽ luôn xuất hiện - ngoài CO ⁺ - khối lượng mảnh 12 (C ₊ ) và 16 (O₂ ⁺⁺ )).  
Hình 4,15 sử dụng một ví dụ đơn giản về "phổ mẫu" với các lớp phủ của hyđro, nitơ, oxy, hơi nước, cacbon monoxit, cacbon dioxit, neon và argon để minh họa những khó khăn liên quan đến việc đánh giá phổ.  

Vấn đề đánh giá: Đỉnh tại số nguyên tử 16 có thể, ví dụ, là do các mảnh oxy phát sinh từ O₂, H₂, O, CO₂ và CO; đỉnh tại số nguyên tử 28 từ sự đóng góp của N₂ cũng như của CO và CO dưới dạng mảnh CO₂; đỉnh tại số nguyên tử 20 có thể phát sinh từ Ne ion hóa đơn và Ar ion hóa kép.

Số lượng ion i ⁺ _khí được tạo ra từ khí trong nguồn ion tỷ lệ thuận với dòng phát xạ i ^-, với _khí ion hóa S cụ thể, với hệ số hình học f đại diện cho đường ion hóa bên trong nguồn ion hóa, với xác suất ion hóa tương đối của _khí RIP, và với _khíáp suất riêng phần p. Theo định nghĩa, số lượng ion được tạo ra này bằng độ nhạy _khí E nhân với áp suất riêng phần pgas:

Hầu như tất cả các khí đều tạo thành các mảnh vỡ trong quá trình ion hóa. Để đạt được đánh giá định lượng, phải thêm các dòng ion tại các đỉnh thích hợp hoặc đo (với hệ số mảnh vỡ đã biết [FF]) một đỉnh và tính toán tổng dòng ion trên cơ sở đó: 

Để duy trì số lượng ion đến bẫy ion, cần phải nhân số trên với hệ số truyền TF(m), sẽ phụ thuộc vào khối lượng, để tính đến độ thẩm thấu của hệ thống phân tách đối với số nguyên tử m (tương tự như vậy, có hệ số phát hiện cho SEMP; tuy nhiên, nó thường đã được chứa trong TF). Hệ số truyền (cũng là: truyền quang ion) do đó là tỷ lệ của các ion được đo và các ion được sản xuất.  

Vì vậy, 

Áp suất riêng phần được tính từ dòng ion đo được cho một mảnh nhất định bằng cách nhân với hai yếu tố. Yếu tố đầu tiên sẽ chỉ phụ thuộc vào độ nhạy nitơ của máy dò và do đó là một hằng số cho thiết bị. Phần thứ hai sẽ chỉ phụ thuộc vào các đặc tính ion cụ thể. 
Những yếu tố này sẽ phải được nhập riêng cho các thiết bị có chỉ báo áp suất riêng phần trực tiếp (ít nhất là đối với các loại ion ít phổ biến hơn).